Gas nyata

Termodinamika
Mesin panas klasik Carnot
Cabang Klasik Statistik Kimia Termodinamika kuantum Kesetimbangan / Tak setimbang
Hukum Kenol Pertama Kedua Ketiga
Sistem Keadaan Persamaan keadaan Gas ideal Gas nyata Wujud zat Kesetimbangan Volume kontrol Instrumen Proses Isobarik Isokorik Isotermis Adiabatik Isentropik Isentalpik Quasistatik Politropik Ekspansi bebas Reversibel Ireversibel Endoreversibilitas Siklus Mesin kalor Pompa kalor Efisiensi termal
Properti sistem Catatan: Variabel konjugat dengan huruf miring Diagram properti Sifat ekstensif dan intensif Fungsi proses Kerja Panas Fungsi keadaan Suhu / Entropi (Pendahuluan) Tekanan / Volume Potensi kimia / Nomor partikel Kualitas uap Properti tereduksi
Persamaan Teorema Carnot Teorema Clausius Hubungan dasar Hukum gas ideal Hubungan Maxwell Onsager reciprocal relations Persamaan Bridgman Tabel persamaan termodinamika
Potensial Energi bebas Entropi bebas Energi dalam U ( S , V ) {\displaystyle U(S,V)} Entalpi H ( S , p ) = U + p V {\displaystyle H(S,p)=U+pV} Energi bebas Helmholtz A ( T , V ) = U − T S {\displaystyle A(T,V)=U-TS} Energi bebas Gibbs G ( T , p ) = H − T S {\displaystyle G(T,p)=H-TS}
Ilmuwan Bernoulli Boltzmann Carnot Clapeyron Clausius Carathéodory Duhem Gibbs von Helmholtz Joule Maxwell von Mayer Onsager Rankine Smeaton Stahl Thompson Thomson van der Waals Waterston
Buku Kategori Portal Termodinamika
l b s

Gas nyata – kebalikan dari gas ideal - menjelaskan karakteristik yang tidak dapat dijelaskan oleh hukum gas ideal. Untuk memahami perilaku gas nyata, maka faktor-faktor berikut ini mesti diperhitungkan:

• efek kompresibilitas;
• kapasitas panas spesifik;
• Gaya van der Waals;
• efek termodinamika tidak setimbang;
• disosiasi molekul

Di banyak perhitungan, analisis mendetail mengenai gas nyata jarang dipergunakan, dan perkiraan dari nilai gas ideal dapat digunakan. Di sisi lain, model gas ideal dapat digunakan digunakan pada kondisi mendekat titik kondensasi gas, mendekati termodinamika, pada tekanan sangat tinggi, dan untuk menjelaskan efek Joule-Thomson serta beberapa kasus lain yang jarang digunakan.

Model

Model van der Waals

Gas nyata diperhitungan dari massa molar dan volume molar

R T = ( P + a V m 2 ) ( V m − b ) {\displaystyle RT=\left(P+{\frac {a}{V_{m}^{2}}}\right)(V_{m}-b)}

P adalah tekanan, T adalah temperatur, R adalah konstanta gas ideal, serta V_m adalah volume molar. a dan b adalah konstanta yang didefinisikan secara empiris untuk tiap gas, tetapi terkadang nilainya dapat diperkirakan dari nilai temperatur kritis (T_c) dan tekanan kritis (P_c) menggunakan hubungan:

a = 27 R 2 T c 2 64 P c {\displaystyle a={\frac {27R^{2}T_{c}^{2}}{64P_{c}}}}

b = R T c 8 P c {\displaystyle b={\frac {RT_{c}}{8P_{c}}}}

Referensi

• Dilip Kondepudi, Ilya Prigogine, Modern Thermodynamics, John Wiley & Sons, 1998, ISBN 0-471-97393-9
• Hsieh, Jui Sheng, Engineering Thermodynamics, Prentice-Hall Inc., Englewood Cliffs, New Jersey 07632, 1993. ISBN 0-13-275702-8
• Stanley M. Walas, Phase Equilibria in Chemical Engineering, Butterworth Publishers, 1985. ISBN 0-409-95162-5
• M. Aznar, and A. Silva Telles, A Data Bank of Parameters for the Attractive Coefficient of the Peng-Robinson Equation of State, Braz. J. Chem. Eng. vol. 14 no. 1 São Paulo Mar. 1997, ISSN 0104-6632
• An introduction to thermodynamics by Y. V. C. Rao Diarsipkan 2023-07-29 di Wayback Machine.
• The corresponding-states principle and its practice: thermodynamic, transport and surface properties of fluids by Hong Wei Xiang Diarsipkan 2023-07-29 di Wayback Machine.

Pranala luar

• http://www.ccl.net/cca/documents/dyoung/topics-orig/eq_state.html Diarsipkan 2022-10-26 di Wayback Machine.